Секция 1. Фундаментальные исследования при промежуточных и высоких энергиях
Session 1. Basic research at intermediate and high energies
ЭФФЕКТЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В КОНЕЧНОМ СОСТОЯНИИ РЕАКЦИИ 4Нe(γ,рn)d, ВЫЗВАННОЙ ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАН-НЫМИ ФОТОНАМИ. А.А. Перетятько, Р.Т. Муртазин, А.Ф. Ходячих. . . .
22
КОМПОЗИЦИОННЫЕ СЦИНТИЛЛЯТОРЫ НА ОСНОВЕ НЕОРГА-НИЧЕСКИХ ГРАНУЛ (Y2SiO5:Се и Y3А13О12:Се).Н.Э. Галунов и др. . . . .
ФУНКЦИИ ВОЗБУЖДЕНИЯ РЕАКЦИЙ 100Mo(γ,n)99Mo и 104Ru(γ,n)103Ru В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ ФОТОНОВ ОТ ПОРОГА ДО 14 МэВ. И.Л. Семисалов, Е.А. Скакун. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
45
Секция 4. Компьютерные технологии в физических исследованиях
Session 4. Computertechnologiesinphysicalresearch
МОДЕЛЬ ОЦЕНИВАНИЯ ОБЪЕМА РАБОТ ПО СОЗДАНИЮ ПРОГРАММНОГО ОБЕСПЕЧЕНИЯ ПРОБЛЕМНО-ОРИЕНТИРОВАН-НОЙ СИСТЕМЫ. М.В. Евланов, О.Е. Неумывакина и др. . . . . . . . . . . . . .
47
МОДЕРНИЗАЦИЯ ТЕХНОЛОГИИ ОПТИМИЗАЦИИ СТРУКТУРЫ СИСТЕМЫ ТЕХНИЧЕСКОГО УЧЕТА ЭНЕРГОРЕСУРСОВ ПРЕДПРИЯТИЯ. Д.К. Михнов, А.В. Михнова. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
47
СИНТЕЗ ОПИСАНИЯ АРХИТЕКТУРЫ ИНФОРМАЦИОННОЙ СИСТЕМЫ В УСЛОВИЯХ ЧАСТИЧНОГО ДУБЛИРОВАНИЯ ФУНКЦИОНАЛЬНЫХ ТРЕБОВАНИЙ. М.В. Евланов. . . . . . . . . . . . . . . .
48
ИНФОРМАЦИОННАЯ ТЕХНОЛОГИЯ ФОРМИРОВАНИЯ ГРАФИКА ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ ЦЕЛОЧИСЛЕННОГО ПРОГРАММИРОВАНИЯ. Н.В. Васильцова. . . . . . .
48
ОБЕСПЕЧЕНИЕ БЕЗОПАСНОСТИ BIGDATA. И.Ю. Панферова. . . .
49
ТЕХНОЛОГИЯ ДУПЛЕКСНОГО ОБМЕНА ДАННЫМИ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ВЕБСОКЕТОВ. В.А. Лукьянова, Л.Ю. Морозова.
ТЕХНОЛОГИЯ АНАЛИЗА ДАННЫХ НА АНОМАЛЬНОСТЬ В ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫХ ЭКСПЕРИМЕНТАХ. В.Г. Кобзев. . . . . . . . . . .
52
ЗАСТОСУВАННЯ ФОРМАЛЬНИХ МЕТОДІВ ПРИ РОЗРОБЦІ ТА СУПРОВОДІ ПРОГРАМНОЇ СИСТЕМИ АНАЛІЗУ ДАНИХ НА. АНОМАЛЬНІСТЬ. З.В. Дудар, В.Г. Кобзєв, І.Ю. Шубін. . . . . . . . . . . . . . . .
ИССЛЕДОВАНИЕ РАДИАЦИОННЫХ УСЛОВИЙ В ОСНОВНОМ ОБЪЁМЕ НБК-ОУ ПОСЛЕ УСТАНОВКИ КОНСТРУКЦИИ АРКИ В ПРОЕКТНОЕ ПОЛОЖЕНИЕ. В.В. Егоров, Ю.В. Морозов и др. . . . . . . . . .
73
Секция 6. Физические и экологические вопросы эксплуатации и модернизации ядерно-физических установок
Session 6. Physical and environmental aspects of operation and upgrading of nuclear-physical installations
УВЕЛИЧЕНИЕ АМПЛИТУДЫ УСКОРЯЮЩЕГО КИЛЬВАТЕРНОГО ПОЛЯ ПРИ ИСПОЛЬЗОВАНИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ. Д. Бондарь, И.П. Левчук и др. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
79
МОДЕЛЬ БЕСПРОВОДНОЙ СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ И ПЕРЕДАЧИ ДАННЫХ ДЛЯ РАБОТЫ В ТЯЖЕЛЫХ РАДИАЦИОННЫХ УСЛОВИЯХ. Н.А. Кочнев, С.Н. Утенков и др. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
79
Пленарное заседание 4. Исследования и разработки ускорителей и накопителей заряженных частиц
Plenary meeting 4. Investigations and developments of charged-particle accelerators and storage rings
ТЕСТИРОВАНИЕ И ЗАПУСК ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ СИСТЕМ 100 МэВ/ 100 КВт ЛИНЕЙНОГО УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ – ДРАЙВЕРА ЯДЕРНОЙ ПОДКРИТИЧЕСКОЙ УСТАНОВКИ «ИСТОЧНИК НЕЙТРОНОВ». А. Андреев, В. Андросов и др. . . . . . . . . . . .
81
Результаты тестирования инжекционной части100МэВ/100 КВт линейного ускорителя электронов – драйвера ядерной подкритической установки «Источник нейтронов». А. Андреев, С. Базаров и др. . . . . . . . . . . . .
81
Опыт ННЦ ХФТИ при использовании лазерного трекера LEICAAT 401 при установке проектного положения электромагнитных элементов ускорительных установок. А. Бездетко, В. Демьяненко и др. .. . .
Система ВЧ питания и ВЧ тренировка компонентов 100 МэВ/ 100 КВт линейного ускорителя электронов – драйвера ядерной подкритической установки «Источник нейтронов». А. Андреев, С. Базаров и др. .. . . . . . . . . . . .
Секция 7. Исследования и разработки ускорителей и накопителей заряженных частиц
Session 7. Investigations and developments of charged-particle accelerators and storage rings
Ввод в эксплуатацию системы охлаждения и термостабилизации линейного ускорителя электронов – драйвера ядерной подкритической установки «Источник нейтронов». А. Бездетко, А. Быхун и др. .. . . . . . . . . . . . .
85
Система управления 100 MэВ/100 kВт линейного ускорителя электронов – драйвера ядерной подкритической установки «Источник нейтронов». А. Зелинский, В. Лященко и др. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
85
АВТОМАТИЗИРОВАННАЯ СИСТЕМА РАДИАЦИОННОГО КОНТРОЛЯ И АВТОМАТИЗИРОВАННАЯ СИСТЕМА ИНДИВИДУАЛЬНОГО ДОЗИМЕТРИЧЕСКОГО КОНТРОЛЯ ЯДЕРНОЙ ПОДКРИТИЧЕСКОЙ УСТАНОВКИ "ИСТОЧНИК НЕЙТРОНОВ". В.К. Волошин, А.Г. Гриво и др. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
истема измерения нейтронного потока ядерной подкритической установки «Источник нейтронов». А. Зелинский, И.М. Карнаухов и др. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
87
Тестирование и запуск технологических систем ядерной подкритической установки “Источник нейтронов”. А. Быхун, В. Березка и др. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
88
ПЕРЕГРУЗОЧНАЯ МАШИНА АКТИВНОЙ ЗОНЫ ЯДЕРНОЙ ПОДКРИТИЧЕСКОЙ УСТАНОВКИ “ИСТОЧНИК НЕЙТРОНОВ”. И. Карнаухов, В. Мисюра и др. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
88
ОТ Н-100 ДО «НЕСТОРА» 50 ЛЕТ ПУТИ – ИСТОРИЯ, ДОСТИЖЕНИЯ, ЛЮДИ… Н.И. Мочешников. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
88
ВЫБОР ТИПА ОПТИЧЕСКОГО РЕЗОНАТОРА ДЛЯ ЛАЗЕРНО-ОПТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ГЕНЕРАТОРА РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НЕСТОР. В.П. Андросов, С.В. Базаров и др. .. . . . . . . . . . . .
ПРОЕКТ LЕРТА - УСТАНОВКА ДЛЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ И ПРИКЛАДНЫХ ЗАДАЧ. Е. В. Ахманова, М. К. Есеев и др. .. . . . . . . . . . . .
98
Секция 8. Физика и техника детекторов излучений
Session 8. Physicsandtechnicsofradiationdetectors
ВЛАСТИВОСТІ ДОЗИМЕТРИЧНИХ КРИСТАЛІВ LiF: Mg, Ti ОПРОМІНЕНИХ ПРИСКОРЕНИМИ ЕЛЕКТРОНАМИ. МІКРОТРОНА М-30. В.Т. Маслюк, Т.О. Вієру-Василіца, І.Г. и др. . .. . . . . . . . . . . . . . . . . .
99
TEST OF CHERENKOV DETECTOR FOR PROTON FLUX MEASUREMENT USING COSMIC RAY TELESCOPE AT ORSAY. A.Natochii, E.Bals et al. . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
99
ТЕСТ ЧЕРЕНКОВСЬКОГО ДЕТЕКТОРА ДЛЯ ВИМІРЮВАННЯ ПОТОКУ ПРОТОНІВ З ВИКОРИСТАННЯМ ТЕЛЕСКОПУ КОСМІЧНИХ ПРОМЕНІВ В ОРСЕ. A. Наточій, E. Bals и др. . .. . . . . . . . .
100
ELECTRON FLOW STABILITY IN THE DIODE FILLED WITH GAS. A. Pashchenko, V. Ostroushko. . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
РАСЧЕТ И МОДЕЛИРОВАНИЕ дефектоскопических ХАРАКТЕРИСТИК УСТАНОВКИ для нейтронной радиографии. Е.В. Рудычев, С.И. Прохорец и др. . .. . . . . . . . . . . . . . . .
101
РЕГИСТРАЦИЯ КОНВЕРСИОННЫХ ЭЛЕКТРОНОВ РЕАКЦИИЗАХВАТА ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНОВ Gd(n,γ+е-) Gd* С ПОМОЩЬЮ Si-PIN ДЕТЕКТОРА И Gd-КОНВЕРТОРА. Г.Л. Бочек, Г.П. Васильев и др. . .
102
РЕГИСТРАЦИЯ ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНОВ ДВУХДЕТЕКТОРНОЙ ДЕТЕКТИРУЮЩЕЙ СИСТЕМОЙ НА ОСНОВЕ НЕОХЛАЖДАЕМЫХ КРЕМНИЕВЫХ ДЕТЕКТОРОВ И МЕЕТАЛЛИЧЕСКОГО ГАДОЛИНИЯ С ВОЗМОЖНОСТЬЮ ОТСТРОЙКИ ОТ ФОНОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ. Г.Л. Бочек, Г.П. Васильев и др. . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
СЧИТЫВАНИЕ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ С ДВУХДЕТЕКТОРНОГО МОДУЛЯ НА ОСНОВЕ НЕОХЛАЖДАЕМЫХ КРЕМНИЕВЫХ ДЕТЕКТОРОВ. Г.П. Васильев, А.С. Деев и др. . .. . . . . . .
104
РАЗРАБОТКА И СОЗДАНИЕ УСТАНОВКИ РЕНТГЕНОВСКОГО ФАЗОВОГО КОНТРАСТА НА БАЗЕ МАЛОГАБАРИТНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО УСКОРИТЕЛЯ ИОНОВ. С.А.Люльченко, М.А. Жовнер и др. . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Пленарное заседание 5. Физика и техника детекторов излучений, фундаментальные исследования процессов взаимодействия ультрарелятивистских частиц с монокристаллами и веществом
Plenary meeting 5. Physics and technics of radiation detectors, basic research into the processes of interaction of ultrarelativistic particles with single crystals and matter
УСКОРЕННАЯ ТЕРМОДЕСТРУКЦИЯ МАТЕРИАЛОВ НА ОСНОВЕ УГЛЕРОДА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ УСКОРИТЕЛЕЙ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ. Н.П. Одейчук, А.Н. Одейчук и др. . . . .. . . . . . .
ННЦ «Харьковский физико-технический институт» НАН Украины, Харьков, Украина
В 2016 году был успешно продолжен 2-й сеанс работы Большого адронного коллайдера (БАК), в котором обеспечивается рекордная для ускорительных экспериментов энергия протон-протонных соударений – 13 ТэВ при пиковой светимости ~1034 см-2с-1. Во 2-м сеансе БАК триггерная система CMS, одного из двух крупнейших многоцелевых экспериментов на коллайдере, отбирает для офлайн-обработки ~1 кГц событий, что существенно (в 2.5 раз) превышает скорость поступления данных в 1-м сеансе БАК. Стабильная работа детектора CMS и всего комплекса БАК обеспечили получение в эксперименте за год большого массива экспериментальной информации – выборки протон-протонных соударений объемом более 38 фбн-1. Оперативная обработка этого массива позволила обрести целый ряд важных фундаментальных результатов – получить новые данные о механизмах образования ранее открытого бозона Хиггса и свойствах этой частицы, а также установить новые пределы на массы частиц, существование которых предсказывается SUSY-расширениями и различными экзотическими обобщениями Стандартной модели (СМ). С другой стороны, возросшая интенсивность поступления информации существенно ужесточила требования к распределенной системе, обеспечивающей обработку данных, аккумулируемых в эксперименте CMS. Специализированный вычислительный комплекс (ВК) ННЦ ХФТИ является активным элементом этой системы. Комплекс работает на 2-м ярусе (Т2) иерархической грид-инфраструктуры WLCG/CMS, и его ресурсы используются для физического анализа накапливаемой в эксперименте информации. ВК ННЦ ХФТИ, зарегистрированный в эксперименте CMS под названием T2_UA_KIPT, является единственным украинским Т2-центром информационно-вычислительной инфраструктуры этого эксперимента. В 2016 г. осуществлена дальнейшая успешная поддержка работы Т2-центра T2_UA_KIPT. Несмотря на трудности, обусловленные большим (в ~3 раза относительно требований CMS) недостатком вычислительных и дисковых ресурсов, удалось обеспечить высокое качество работы комплекса. За год на комплекс передано для обработки свыше 1 Петабайт данных CMS. Это больше, чем за все предыдущее время участия комплекса в распределенной обработке данных с БАК. (В общей сложности, с момента запуска коллайдера в центр T2_UA_KIPT было передано для обработки ~1.9 Петабайт данных CMS). В ННЦ ХФТИ также проводятся работы по физическому анализу накапливаемых в эксперименте CMS данных. За последний год выполнен поиск SUSY-частиц на основе анализа полной выборки событий (протон-протонных соударений при энергии 13 ТэВ) объемом 2.3 фбн-1, полученной в 2015 г. Отбирались события с зарегистрированной парой лептонов противоположного знака с достаточно большими поперечными импульсами и большой величиной дисбаланса поперечного импульса ETmiss. Возможные процессы с порождением такой сигнатуры отвечают образованию в промежуточном состоянии пары слептонов либо противоположно-заряженных чарджино. В пределах достигнутой точности искомый SUSY-сигнал не обнаружен. Для количественной оценки степени согласия экспериментального результата с предсказаниями Стандартной модели были сформированы контрольные выборки событий для каждого фонового вклада определением соответствующих контрольных кинематических областей (ККО). Получено удовлетворительное согласие результатов моделирования методом Монте-Карло с экспериментальными данными практически для всех ККО. В ННЦ ХФТИ выполнен также большой объем работ по изучению радиационной стойкости сцинтиллятора SCSN-81, который используется в адронных калориметрах детектора CMS. Сеансы облучения проводились на линейном ускорителе ННЦ ХФТИ ЛУЭ-10 с энергией пучка на выходе ~9.6 МэВ. Показано, что помещение сцинтиллятора в инертную среду (вакуум либо инертный газ – аргон) не приводит к ослаблению степени деградации его световыхода. Более того, из полученных результатов следует, что для восстановления оптических свойств пластического сцинтиллятора после его облучения необходим контакт с воздухом (кислородом), без которого релаксации практически не наблюдается. Получены новые данные о зависимости деградации световыхода пластического сцинтиллятора от мощности дозы, которые находятся в согласии с выполненными ранее измерениями. С целью поиска новых радиационно-стойких сцинтилляционных материалов для адронной калориметрии CMS, способных в будущем заменить пластический сцинтиллятор SCSN-81, выполнены работы по изучению радиационных свойств монокристаллических сцинтилляторов YSO:Ce, YAG:Ce и композиционных сцинтилляторов на их основе. Эти сцинтилляторы демонстрируют высокую радиационную стойкость и существенно больший, по сравнению с пластическими сцинтилляторами, световыход. Однако время затухания сигнала для них значительно превышает соответствующее значение для пластических сцинтилляторов, что может стать существенным ограничивающим фактором при определении перспектив использования этих сцинтилляторов в экспериментах на БАК.
Работа поддержана грантами, выделенными Национальной академией наук Украины (НАНУ) в рамках целевой комплексной программы «Грид-инфраструктура и грид-технологии для научных и научно-прикладных применений» и целевой программы сотрудничества НАНУ с ЦЕРН и ОИЯИ «Ядерная материя в экстремальных условиях».
АНАЛИЗ СИСТЕМЫ ИЗМЕРЕНИЯ ЯДЕРНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
В 3НE МИШЕНИ
А.А. Беляев, Алексей А. Луханин, Александр А. Луханин, Е.А. Споров
ННЦ «Харьковский физико-технический институт» НАН Украины, Харьков, Украина
Рассмотрены проблемы поляриметрии ядер 3Нe при использовании оптического метода накачки поляризации ‑ SEOP. Определены необходимые параметры системы регистрации и записи спектров ЯМР – поглощения, требования к однородности и стабильности магнитного поля системы катушек Гельмгольца. Вычислено отношение сигнал/шум системы измерения поляризации, в зависимости от плотности мишени и определено количество измерений спектров ЯМР – поглощения для получения величины поляризации ядер 3Нe с точностью не хуже 3-4%. Рассмотрены требования к калибровочным измерениям спектров ЯМР – поглощения протонов в воде.
Изложены принципы мониторирования поляризации методом ЯМР в слабом магнитном поле. Предлагается схема измерения поляризации ядер 3Не. Рассмотрены возможности применения оптически поляризованной мишени в нейтронной физике и других областях.
ПОИСК СУПЕРЧАСТИЦ В ПРОТОН-ПРОТОННЫХ СОУДАРЕНИЯХ ПРИ ЭНЕРГИИ 13 ТЭВ, ЗАРЕГИСТРИРОВАННЫХ В ЭКСПЕРИМЕНТЕ CMS
С.Т. Лукьяненко, Л.Г .Левчук, П.В. Сорокин
Институт физики высоких энергий и ядерной физики ННЦ ХФТИ,
г. Харьков, Украина
Выполнен поиск слептонов и чарджино на основе анализа данных эксперимента CMS на Большом адронном коллайдере – выборки протон-протонных соударений при энергии 13 ТэВ, отвечающей интегральной светимости Lint=2.3 фбн-1. При выделении SUSY-сигнала с дискриминацией основных фоновых вкладов (процессов в рамках Стандартной модели) использовалась величина MCT [1]. Анализ распределений событий по этой величине проведен для конечных состояний с двумя противоположно-заряженными лептонами (исключая таоны) вне области Z-пика, большим дисбалансом поперечного импульса и без b-струй. Интересующие нас процессы, порождающие такую сигнатуру, отвечают образованию в промежуточном состоянии пары слептонов либо противоположно заряженных чарджино. Основными фоновыми процессами при этом являются рождение топ-кварков и пар массивных калибровочных бозонов (WW и WZ). В случае пары лептонов одного сорта в конечном состоянии ( или ee) необходим также учет процессов Дрелла-Яна и образование пар Z-бозонов (ZZ).Используемые процедуры и параметры реконструкции физических объектов (лептонов, адронных струй, проч.) отвечали рекомендациям, принятым в эксперименте CMS. Выполнена оценка систематических погрешностей, обусловленных неточным описанием фоновых вкладов при их моделировании методом Монте-Карло. С этой целью были получены контрольные выборки для основных фоновых процессов. Рассмотрено четыре сценария рождения искомых суперчастиц с различными массами. В пределах достигнутой точности ожидаемый сигнал, порождаемый распадами слептонов или чарджино, не обнаружен. В дальнейшем предполагается воспроизвести данный анализ на выборке событий, соответствующей Lint~30 фбн-1, что позволит более точно оценить систематику и выйти на более высокий уровень статистической значимости результата.
Работа поддержана грантами, выделенными Национальной академией наук Украины (НАНУ) в рамках целевой комплексной программы «Грид-инфраструктура и грид-технологии для научных и научно-прикладных применений» и целевой программы сотрудничества НАНУ с ЦЕРН и ОИЯИ «Ядерная материя в экстремальных условиях».
[1] K. T. Matchev and M. Park, General Method for Determining the Masses of Semi-Invisibly Decaying Particles at Hadron Colliders // Physical Review Letters 107 (2011) 061801.
КОРРЕЛЯЦИИ РАСПАДНЫХ ЧАСТИЦ ПРИ ОБРАЗОВАНИИ ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР8Be и 12СВ РЕАКЦИИ16O(γ,4)
С.Н. Афанасьев
Институт физики высоких энергий и ядерной физики ННЦ ХФТИ,
г. Харьков, Украина
Выполнен анализ событий реакции 16О(γ,4), полученных методом диффузионной камеры в магнитном поле на пучке тормозных фотонов с Eγмакс = 150 МэВ. В распределении по энергии возбуждения пар -частиц наблюдаются максимумы, положение которых соответствует основному (E0 = 0.092 МэВ) и 1му возбужденному (E1 = 3.04 МэВ) состояниям ядра 8Be. Образование ядра 8Be возможно по двум каналам распада - 16О(,)12C* (I) и 16О(,8Be)8Be (II).
Разработан математический код для расчета кинематики многочастичной реакции, идущей с образованием последовательных двухчастичных состояний. Методом квадратичной интерполяции с использованием библиотечного генератора случайных чисел моделировались распределения по одному параметру с заданной спектральной плотностью. Для генерации событий использовались литературные данные по положению максимума и ширине уровней ядер 8Bе и 12С. В канале (I) выбиралась мода распада в виде γ+16O→1+12С*→1+(2+8Bе*)→1+2+(3+4), а в канале (II) образование -частиц происходило по схеме γ+16O→8Bе*1+8Bе*2→(1+2)+(3+4).
Выполнен экспериментальный анализ энергетических и угловых распределений продуктов распада на разных этапах их образования. Произведено сравнение с расчетом в разных модах распада. В канале образования основного состояния ядра 8Be процесс идет преимущественно по каналу распада (I) с образованием нескольких возбужденных состояний ядра 12C. Относительный выход этого канала – 30 % от полного числа событий. Выполнен поиск возможности корректного выделения в эксперименте -частиц, возникающих на разных этапах их образования.
CLASSIFICATION OF PARTICLES AT ARBITRARY QUANTITY OF PARICLE GENERATIONS AND QUARK NATURE OF LEPTONS
Yu.V. Kulish
Ukrainian State University of Railway Transport, Yu.V.Kulish@gmail.com
Now three generations of quarks and leptons are known. In [1, 2] it is shown that minimal quantities and of generations for spinless particles and ½-spin particles equal 3 and 5, respectively. From the continuity of causal Green functions for generalized in [1, 2] Klein-Gordon and Dirac equations it is shown that these minimal quantities equal 3 and 6, respectively. The elementary particles are grouped in the kinds (the families, the dynasties) and their members are the generations. The hadrons can be considered as the representations of the group, where the -group corresponds to the generations, the group - to the color, the group - to the spin and the flowers (instead of known ), and the - to the orbital excitation. For =6 the nucleon and belong to the -representation. The antisymmetric representation of the group for system with corresponds two particles of the ½-spin, similarly to the positron and . Therefore it may be assumed that leptons and antileptons consist of antiquarks and quarks, respectively. Then, similarly to resonance, the exited leptons of the ½-spin and double electric charge can exist. They can be meson-lepton resonances, such as , ones.
Yu.V. Kulish., E.V. Rybachuk. The Journal of Kharkiv National University, 2011, n. 955, Is. 2(50), p. 4.;
Yu.V. Kulish., E.V. Rybachuk. Problems of atomic science and technology, 2012, n. 1(77), p.16
КЛАССИФИКАЦИЯ ЧАСТИЦ ПРИ ПРОИЗВОЛЬНОМ КОЛИЧЕСТВЕ ПОКОЛЕНИЙ ЧАСТИЦ И КВАРКОВАЯ ПРИРОДА ЛЕПТОНОВ
Ю.В. Кулиш
Украинский государственный университет железнодорожного транспорта,
Харьков, Украина
Cейчас известны три поколения кварков и лептонов. В [1, 2] показано, что минимальные количества и поколений бесспиновых частиц и частиц со спином ½ равны 3 и 5, соответственно. На основе непрерывности причинных функций Грина для обобщенных в [1, 2] уравнений Клейна-Гордона и Дирака показано, что эти минимальные количества равны 3 и 6, соответственно. Элементарные частицы группируются в рода (семьи, династии) а их члены являются поколениями. Адроны могут быть представлениями группы , где соответствует поколениям, - цвету,